Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Теоретическая механика » Крылов Н.С. Работы по обоснованию статистической физики
 
djvu / html
 

ности т] при адиабатическом процессе и о сохранении при этом процессе канонического распределения, то мы получим частный вид отмеченного выше ошибочного вывода канонического распределения из условия минимальности энтропии. Между тем, стремление 2 (по Гиббсу, т)), к минимуму при заданной энергии, рассматриваемое Гиббсом как выражение .//-теоремы, не дает никакого основания для заключения о сохранении канонического распределения.
В своем обзоре Эренфесты [1, стр. 63] обращают внимание на некоторую математическую нестрогость рассуждений Гпбб-са: из приближения 2 к минимуму Гиббс неявно заключает об установлении канонического распределения с достаточной степенью точности. В то же время Эренфесты оставляют неотмеченной принципиальную ошибочность заключения: стремление 2 к минимуму выражает некоторое свойство релаксации (размешивания) при заданной энергии. Это свойство не может привести к изменению величины т) вследствие изменения распределения по энергиям, так как вообще не может привести к изменению распределения по энергиям. Эренфесты нигде не указывают также на отмеченные выше свойства величины 2, отличающие ее от энтропии. По этому вопросу они ограничиваются тем, что приводят замечание Планка о преимуществе больцмановского выражения для энтропии (как дающего возможность определять зависимость энтропийной константы от концентрации различных сортов молекул) и замечание Лоренца [12, стр. 83] о неясности определения ансамбля, служащего для определения энтропии неравновесного состояния.
Последнее замечание, может быть, неясно выражает приведенное выше соображение о неправильности введения представления об энтропии ансамбля с неопределенной энергией. Однако буквальный смысл сказанного Лоренцом допускает ответ, заключающийся в том, что искомый ансамбль может быть определен функцией р, постоянной внутри области заданного неравновесного состояния и равной нулю вне этой области. В случае, когда заданное состояние имеет определенную энергию, этот ответ согласуется, как легко видеть, и с гиббсовой формулой s - - А;т) и с обычным определением энтропии s = А1пДГ. Кроме того, Эренфесты [1, стр. 71] пишут, что при учете указаний Планка и Лоренца изменение величины 2 может характеризовать среднее по различным микросостояниям изменение больцмановской энтропии. Не ясно, что, по мнению Эренфестов, должен дать учет указания Лоренца для названного ими свойства 2; наоборот, как можно показать, по существу это указание [12] означает возвращение к больцмановскому
SO

 

1 10 20 30 40 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200


Физика - Учебники. Справочники